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This content will become publicly available on January 1, 2026

Title: Search for $$B_{(s)}^{*0}\rightarrow \mu ^+\mu ^-$$ in $$B_c^+\rightarrow \pi ^+\mu ^+\mu ^-$$ decays
Abstract A search for the very rare$$B^{*0}\rightarrow \mu ^+\mu ^-$$ B 0 μ + μ - and$$B_{s}^{*0}\rightarrow \mu ^+\mu ^-$$ B s 0 μ + μ - decays is conducted by analysing the$$B_c^+\rightarrow \pi ^+\mu ^+\mu ^-$$ B c + π + μ + μ - process. The analysis uses proton-proton collision data collected with the LHCb detector between 2011 and 2018, corresponding to an integrated luminosity of 9$$\text {\,fb}^{-1}$$ \,fb - 1 . The signal signatures correspond to simultaneous peaks in the$$\mu ^+\mu ^-$$ μ + μ - and$$\pi ^+\mu ^+\mu ^-$$ π + μ + μ - invariant masses. No evidence for an excess of events over background is observed for either signal decay mode. Upper limits at the$$90\%$$ 90 % confidence level are set on the branching fractions relative to that for$$B_c^+\rightarrow J\hspace{-1.66656pt}/\hspace{-1.111pt}\psi \pi ^+$$ B c + J / ψ π + decays,$$\begin{aligned} \mathcal{R}_{B^{*0}(\mu ^+\mu ^-)\pi ^+/J\hspace{-1.66656pt}/\hspace{-1.111pt}\psi \pi ^+}&< 3.8\times 10^{-5}\ \text { and }\\ \mathcal{R}_{B_{s}^{*0}(\mu ^+\mu ^-)\pi ^+/J\hspace{-1.66656pt}/\hspace{-1.111pt}\psi \pi ^+}&< 5.0\times 10^{-5}. \end{aligned}$$ R B 0 ( μ + μ - ) π + / J / ψ π + < 3.8 × 10 - 5 and R B s 0 ( μ + μ - ) π + / J / ψ π + < 5.0 × 10 - 5 .   more » « less
Award ID(s):
2411639
PAR ID:
10615040
Author(s) / Creator(s):
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Corporate Creator(s):
Publisher / Repository:
springer
Date Published:
Journal Name:
The European Physical Journal C
Volume:
85
Issue:
1
ISSN:
1434-6052
Format(s):
Medium: X
Sponsoring Org:
National Science Foundation
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  1. Abstract Using proton–proton collision data corresponding to an integrated luminosity of$$140\hbox { fb}^{-1}$$ 140 fb - 1 collected by the CMS experiment at$$\sqrt{s}= 13\,\text {Te}\hspace{-.08em}\text {V} $$ s = 13 Te V , the$${{{\Lambda }} _{\text {b}}^{{0}}} \rightarrow {{\text {J}/\uppsi }} {{{\Xi }} ^{{-}}} {{\text {K}} ^{{+}}} $$ Λ b 0 J / ψ Ξ - K + decay is observed for the first time, with a statistical significance exceeding 5 standard deviations. The relative branching fraction, with respect to the$${{{\Lambda }} _{\text {b}}^{{0}}} \rightarrow {{{\uppsi }} ({2\textrm{S}})} {{\Lambda }} $$ Λ b 0 ψ ( 2 S ) Λ decay, is measured to be$$\mathcal {B}({{{\Lambda }} _{\text {b}}^{{0}}} \rightarrow {{\text {J}/\uppsi }} {{{\Xi }} ^{{-}}} {{\text {K}} ^{{+}}} )/\mathcal {B}({{{\Lambda }} _{\text {b}}^{{0}}} \rightarrow {{{\uppsi }} ({2\textrm{S}})} {{\Lambda }} ) = [3.38\pm 1.02\pm 0.61\pm 0.03]\%$$ B ( Λ b 0 J / ψ Ξ - K + ) / B ( Λ b 0 ψ ( 2 S ) Λ ) = [ 3.38 ± 1.02 ± 0.61 ± 0.03 ] % , where the first uncertainty is statistical, the second is systematic, and the third is related to the uncertainties in$$\mathcal {B}({{{\uppsi }} ({2\textrm{S}})} \rightarrow {{\text {J}/\uppsi }} {{{\uppi }} ^{{+}}} {{{\uppi }} ^{{-}}} )$$ B ( ψ ( 2 S ) J / ψ π + π - ) and$$\mathcal {B}({{{\Xi }} ^{{-}}} \rightarrow {{\Lambda }} {{{\uppi }} ^{{-}}} )$$ B ( Ξ - Λ π - )
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  2. A<sc>bstract</sc> We present a study of$$ {\Xi}_c^0\to {\Xi}^0{\pi}^0 $$ Ξ c 0 Ξ 0 π 0 ,$$ {\Xi}_c^0\to {\Xi}^0\eta $$ Ξ c 0 Ξ 0 η , and$$ {\Xi}_c^0\to {\Xi}^0{\eta}^{\prime } $$ Ξ c 0 Ξ 0 η decays using the Belle and Belle II data samples, which have integrated luminosities of 980 fb−1and 426 fb−1, respectively. We measure the following relative branching fractions$$ {\displaystyle \begin{array}{c}\mathcal{B}\left({\Xi}_c^0\to {\Xi}^0{\pi}^0\right)/\mathcal{B}\left({\Xi}_c^0\to {\Xi}^{-}{\pi}^{+}\right)=0.48\pm 0.02\left(\textrm{stat}\right)\pm 0.03\left(\textrm{syst}\right),\\ {}\mathcal{B}\left({\Xi}_c^0\to {\Xi}^0\eta \right)/\mathcal{B}\left({\Xi}_c^0\to {\Xi}^{-}{\pi}^{+}\right)=0.11\pm 0.01\left(\textrm{stat}\right)\pm 0.01\left(\textrm{syst}\right),\\ {}\mathcal{B}\left({\Xi}_c^0\to {\Xi}^0{\eta}^{\prime}\right)/\mathcal{B}\left({\Xi}_c^0\to {\Xi}^{-}{\pi}^{+}\right)=0.08\pm 0.02\left(\textrm{stat}\right)\pm 0.01\left(\textrm{syst}\right)\end{array}} $$ B Ξ c 0 Ξ 0 π 0 / B Ξ c 0 Ξ π + = 0.48 ± 0.02 stat ± 0.03 syst , B Ξ c 0 Ξ 0 η / B Ξ c 0 Ξ π + = 0.11 ± 0.01 stat ± 0.01 syst , B Ξ c 0 Ξ 0 η / B Ξ c 0 Ξ π + = 0.08 ± 0.02 stat ± 0.01 syst for the first time, where the uncertainties are statistical (stat) and systematic (syst). By multiplying by the branching fraction of the normalization mode,$$ \mathcal{B}\left({\Xi}_c^0\to {\Xi}^{-}{\pi}^{+}\right) $$ B Ξ c 0 Ξ π + , we obtain the following absolute branching fraction results$$ {\displaystyle \begin{array}{c}\mathcal{B}\left({\Xi}_c^0\to {\Xi}^0{\pi}^0\right)=\left(6.9\pm 0.3\left(\textrm{stat}\right)\pm 0.5\left(\textrm{syst}\right)\pm 1.3\left(\operatorname{norm}\right)\right)\times {10}^{-3},\\ {}\mathcal{B}\left({\Xi}_c^0\to {\Xi}^0\eta \right)=\left(1.6\pm 0.2\left(\textrm{stat}\right)\pm 0.2\left(\textrm{syst}\right)\pm 0.3\left(\operatorname{norm}\right)\right)\times {10}^{-3},\\ {}\mathcal{B}\left({\varXi}_c^0\to {\Xi}^0{\eta}^{\prime}\right)=\left(1.2\pm 0.3\left(\textrm{stat}\right)\pm 0.1\left(\textrm{syst}\right)\pm 0.2\left(\operatorname{norm}\right)\right)\times {10}^{-3},\end{array}} $$ B Ξ c 0 Ξ 0 π 0 = 6.9 ± 0.3 stat ± 0.5 syst ± 1.3 norm × 10 3 , B Ξ c 0 Ξ 0 η = 1.6 ± 0.2 stat ± 0.2 syst ± 0.3 norm × 10 3 , B Ξ c 0 Ξ 0 η = 1.2 ± 0.3 stat ± 0.1 syst ± 0.2 norm × 10 3 , where the third uncertainties are from$$ \mathcal{B}\left({\Xi}_c^0\to {\Xi}^{-}{\pi}^{+}\right) $$ B Ξ c 0 Ξ π + . The asymmetry parameter for$$ {\Xi}_c^0\to {\Xi}^0{\pi}^0 $$ Ξ c 0 Ξ 0 π 0 is measured to be$$ \alpha \left({\Xi}_c^0\to {\Xi}^0{\pi}^0\right)=-0.90\pm 0.15\left(\textrm{stat}\right)\pm 0.23\left(\textrm{syst}\right) $$ α Ξ c 0 Ξ 0 π 0 = 0.90 ± 0.15 stat ± 0.23 syst
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  3. Abstract This paper presents the first measurement of$$\psi {(2S)}$$ ψ ( 2 S ) and$$\chi _{c1}(3872)$$ χ c 1 ( 3872 ) meson production within fully reconstructed jets. Each quarkonium state (tag) is reconstructed via its decay to the$${{J \hspace{-1.66656pt}/\hspace{-1.111pt}\psi }} $$ J / ψ ($$\rightarrow $$ $$\mu ^+\mu ^-$$ μ + μ - )$$\pi ^+\pi ^-$$ π + π - final state in the forward region using proton-proton collision data collected by the LHCb experiment at the center-of-mass-energy of$$13\text {TeV} $$ 13 TeV in 2016, corresponding to an integrated luminosity of$$1.64\,\text {\,fb} ^{-1} $$ 1.64 \,fb - 1 . The fragmentation function, presented as the ratio of the quarkonium-tag transverse momentum to the full jet transverse momentum ($$p_{\textrm{T}} (\text {tag})/p_{\textrm{T}} (\text {jet})$$ p T ( tag ) / p T ( jet ) ), is measured differentially in$$p_{\textrm{T}} (\text {jet})$$ p T ( jet ) and$$p_{\textrm{T}} (\text {tag})$$ p T ( tag ) bins. The distributions are separated into promptly produced quarkonia from proton-proton collisions and quarkonia produced from displacedb-hadron decays. While the displaced quarkonia fragmentation functions are in general well described by parton-shower predictions, the prompt quarkonium distributions differ significantly from fixed-order non-relativistic QCD (NRQCD) predictions followed by a QCD parton shower. 
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  4. Abstract A search is reported for charge-parity$$CP$$ CP violation in$${{{\textrm{D}}}^{{0}}} \rightarrow {{\textrm{K}} _{\text {S}}^{{0}}} {{\textrm{K}} _{\text {S}}^{{0}}} $$ D 0 K S 0 K S 0 decays, using data collected in proton–proton collisions at$$\sqrt{s} = 13\,\text {Te}\hspace{-.08em}\text {V} $$ s = 13 Te V recorded by the CMS experiment in 2018. The analysis uses a dedicated data set that corresponds to an integrated luminosity of 41.6$$\,\text {fb}^{-1}$$ fb - 1 , which consists of about 10 billion events containing a pair of b hadrons, nearly all of which decay to charm hadrons. The flavor of the neutral D meson is determined by the pion charge in the reconstructed decays$${{{\textrm{D}}}^{{*+}}} \rightarrow {{{\textrm{D}}}^{{0}}} {{{\mathrm{\uppi }}}^{{+}}} $$ D + D 0 π + and$${{{\textrm{D}}}^{{*-}}} \rightarrow {\overline{{\textrm{D}}}^{{0}}} {{{\mathrm{\uppi }}}^{{-}}} $$ D - D ¯ 0 π - . The$$CP$$ CP asymmetry in$${{{\textrm{D}}}^{{0}}} \rightarrow {{\textrm{K}} _{\text {S}}^{{0}}} {{\textrm{K}} _{\text {S}}^{{0}}} $$ D 0 K S 0 K S 0 is measured to be$$A_{CP} ({{\textrm{K}} _{\text {S}}^{{0}}} {{\textrm{K}} _{\text {S}}^{{0}}} ) = (6.2 \pm 3.0 \pm 0.2 \pm 0.8)\%$$ A CP ( K S 0 K S 0 ) = ( 6.2 ± 3.0 ± 0.2 ± 0.8 ) % , where the three uncertainties represent the statistical uncertainty, the systematic uncertainty, and the uncertainty in the measurement of the$$CP$$ CP asymmetry in the$${{{\textrm{D}}}^{{0}}} \rightarrow {{\textrm{K}} _{\text {S}}^{{0}}} {{{\mathrm{\uppi }}}^{{+}}} {{{\mathrm{\uppi }}}^{{-}}} $$ D 0 K S 0 π + π - decay. This is the first$$CP$$ CP asymmetry measurement by CMS in the charm sector as well as the first to utilize a fully hadronic final state. 
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  5. A<sc>bstract</sc> A search for the fully reconstructed$$ {B}_s^0 $$ B s 0 → μ+μγdecay is performed at the LHCb experiment using proton-proton collisions at$$ \sqrt{s} $$ s = 13 TeV corresponding to an integrated luminosity of 5.4 fb−1. No significant signal is found and upper limits on the branching fraction in intervals of the dimuon mass are set$$ {\displaystyle \begin{array}{cc}\mathcal{B}\left({B}_s^0\to {\mu}^{+}{\mu}^{-}\gamma \right)<4.2\times {10}^{-8},& m\left({\mu}^{+}{\mu}^{-}\right)\in \left[2{m}_{\mu },1.70\right]\textrm{GeV}/{c}^2,\\ {}\mathcal{B}\left({B}_s^0\to {\mu}^{+}{\mu}^{-}\gamma \right)<7.7\times {10}^{-8},&\ m\left({\mu}^{+}{\mu}^{-}\right)\in \left[\textrm{1.70,2.88}\right]\textrm{GeV}/{c}^2,\\ {}\mathcal{B}\left({B}_s^0\to {\mu}^{+}{\mu}^{-}\gamma \right)<4.2\times {10}^{-8},& m\left({\mu}^{+}{\mu}^{-}\right)\in \left[3.92,{m}_{B_s^0}\right]\textrm{GeV}/{c}^2,\end{array}} $$ B B s 0 μ + μ γ < 4.2 × 10 8 , m μ + μ 2 m μ 1.70 GeV / c 2 , B B s 0 μ + μ γ < 7.7 × 10 8 , m μ + μ 1.70, 2.88 GeV / c 2 , B B s 0 μ + μ γ < 4.2 × 10 8 , m μ + μ 3.92 m B s 0 GeV / c 2 , at 95% confidence level. Additionally, upper limits are set on the branching fraction in the [2mμ,1.70] GeV/c2dimuon mass region excluding the contribution from the intermediateϕ(1020) meson, and in the region combining all dimuon-mass intervals. 
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